Autor: |
Ablikim, M., Achasov, M., Adlarson, P., Albrecht, M., Aliberti, R., Amoroso, A., An, M., An, Q., Bai, X., Bai, Y., Bakina, O., Baldini Ferroli, R., Balossino, I., Ban, Y., Batozskaya, V., Becker, D., Begzsuren, K., Berger, N., Bertani, M., Bettoni, D., Bianchi, F., Bloms, J., Bortone, A., Boyko, I., Briere, R., Brueggemann, A., Cai, H., Cai, X., Calcaterra, A., Cao, G., Cao, N., Cetin, S., Chang, J., Chang, W., Chelkov, G., Chen, C., Chen, Chao, Chen, G., Chen, H., Chen, M., Chen, S., Chen, T., Chen, X., Chen, Y., Chen, Z., Cheng, W., Choi, S., Chu, X., Cibinetto, G., Cossio, F., Cui, J., Dai, H., Dai, J., Dbeyssi, A., Boer, R., Dedovich, D., Deng, Z., Denig, A., Denysenko, I., Destefanis, M., Mori, F., Ding, Y., Dong, J., Dong, L., Dong, M., Dong, X., Du, S., Egorov, P., Fan, Y., Fang, J., Fang, S., Fang, W., Fang, Y., Farinelli, R., Fava, L., Feldbauer, F., Felici, G., Feng, C., Feng, J., Fischer, K, Fritsch, M., Fritzsch, C., Fu, C., Gao, H., Gao, Y., Gao, Yang, Garbolino, S., 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Zhou, L., Zhou, X., Zhou, Y., Zhu, J., Zhu, K., Zhu, L., Zhu, S., Zhu, T., Zhu, W., Zhu, Y., Zhu, Z., Zou, J. |
Přispěvatelé: |
Energy and Sustainability Research Institute Groni, Nuclear Energy |
Jazyk: |
angličtina |
Rok vydání: |
2022 |
Předmět: |
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Zdroj: |
Journal of High Energy Physics Journal of High Energy Physics, 2022(12):33. SPRINGER |
ISSN: |
1126-6708 |
Popis: |
Based on e+e− collision samples corresponding to an integrated luminosity of 4.4 fb−1 collected with the BESIII detector at center-of-mass energies between 4.6 GeV and 4.7 GeV, a partial wave analysis of the charmed baryon hadronic decay $$ {\Lambda}_c^{+} $$ Λ c + → Λπ+π0 is performed, and the decays $$ {\Lambda}_c^{+} $$ Λ c + → Λρ(770)+ and $$ {\Lambda}_c^{+} $$ Λ c + → Σ(1385)π are studied for the first time. Making use of the world-average branching fraction $$ \mathcal{B}\left({\Lambda}_c^{+}\to \Lambda {\pi}^{+}{\pi}^0\right) $$ B Λ c + → Λ π + π 0 , their branching fractions are determined to be$$ {\displaystyle \begin{array}{c}\mathcal{B}\left({\Lambda}_c^{+}\to \Lambda \rho {(770)}^{+}\right)=\left(4.06\pm 0.30\pm 0.35\pm 0.23\right)\times {10}^{-2},\\ {}\mathcal{B}\left({\Lambda}_c^{+}\to \varSigma {(1385)}^{+}{\pi}^0\right)=\left(5.86\pm 0.49\pm 0.52\pm 0.35\right)\times {10}^{-3},\\ {}\mathcal{B}\left({\Lambda}_c^{+}\to \varSigma {(1385)}^0{\pi}^{+}\right)=\left(6.47\pm 0.59\pm 0.66\pm 0.38\right)\times {10}^{-3},\end{array}} $$ B Λ c + → Λ ρ 770 + = 4.06 ± 0.30 ± 0.35 ± 0.23 × 10 − 2 , B Λ c + → Σ 1385 + π 0 = 5.86 ± 0.49 ± 0.52 ± 0.35 × 10 − 3 , B Λ c + → Σ 1385 0 π + = 6.47 ± 0.59 ± 0.66 ± 0.38 × 10 − 3 , where the first uncertainties are statistical, the second are systematic, and the third are from the uncertainties of the branching fractions $$ \mathcal{B}\left({\Lambda}_c^{+}\to \varLambda {\pi}^{+}{\pi}^0\right) $$ B Λ c + → Λ π + π 0 and $$ \mathcal{B}\left(\Sigma (1385)\to \Lambda \pi \right) $$ B Σ 1385 → Λ π . In addition, the decay asymmetry parameters are measured to be αΛρ(770)+ = − 0.763 ± 0.053 ± 0.045, $$ {\alpha}_{\Sigma (1385)+{\pi}^0}=-0.917\pm 0.069\pm 0.056 $$ α Σ 1385 + π 0 = − 0.917 ± 0.069 ± 0.056 , and $$ {\alpha}_{\Sigma {(1385)}^0{\pi}^{+}}=-0.789\pm 0.098\pm 0.056 $$ α Σ 1385 0 π + = − 0.789 ± 0.098 ± 0.056 . |
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