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Kernspinresonanzspektroskopie und Kernspinresonanztomographie sind etablierte Verfahren in der Strukturanalyse und der medizinischen Bildgebung. Aufgrund der hohen Kosten bei der Anschaffung und dem Betrieb der Spektrometer und Tomographen, welche haupts{\"a}chlich aus den ben{\"o}tigten supraleitenden Elektromagneten resultieren, gibt es ein wachsendes Interesse an kosteng{\"u}nstigen Ger{\"a}ten. Spektrometer und Tomographen auf Basis von normalleitenden Elektromagneten erlauben kosteng{\"u}nstige Systeme, was jedoch aufgrund der niedrigeren Magnetfeldst{\"a}rke und einer damit einhergehenden niedrigeren Probenpolarisierung zu Lasten des Messsignals geht. Um Signalverlust teilweise zu kompensieren werden in Niederfeldsystemen Detektoren auf Basis von gleichstrombetriebenen (DC) supraleitenden Quanteninterferometern (SQUIDs) verwendet, welche eine deutlich h{\"o}here Empfindlichkeit als konventionelle Detektionsspulen aus Kupfer besitzen. Zus{\"a}tzlich bieten neuartige Hyperpolarisierungsmethoden auf Basis von Parawasserstoff, welche bei niedrigen Magnetfeldst{\"a}rken im Bereich weniger mT anwendbar sind, die M{\"o}glichkeit, die Probenpolarisierung durch die {\"U}bertragung der Spinordnung von Parawasserstoff-Kernen auf Wasserstoff-Kerne der Probe um mehrere Gr{\"o}ssenordnungen zu erh{\"o}hen. Zur erfolgreichen Hyperpolarisierung der zu untersuchenden Proben werden Polarisierungstransfer-Katalysatoren ben{\"o}tigt. In dieser Arbeit wird zum Einen die Konzeption und der Aufbau eines Ultra-Niederfeld Kernspinresonanzspektrometers/-tomographen mit einem DC SQUID basierten Magnetfeldsensor zur kontrollierten Charakterisierung von neu entwickelten Polarisierungstransfer-Katalysatoren f{\"u}r Hyperpolarisierungsanwendungen vorgestellt. Der gesamte Aufbau wurde durch weitestgehende Vermeidung von metallischen Komponenten auf m{\"o}glichst niedrige Magnetfeldrauschwerte $S_B^{1/2}$ und homogene Magnetfelder hin optimiert, was sich in einem Magnetfeldrauschen $S_B^{1/2}=1.15\,\textrm{fT/Hz}^{1/2}$ im Bereich wei{\ss}en Rauschens und Linienbreiten der Kernspinresonanz $ |
