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Nous avons étudié théoriquement comment la présence d’une faible proportion d’électrons énergétiques mélangés avec des électrons Maxwelliens dans un plasma chaud influe sur la dépendance en température du rapport d’intensité G = (x + y + z )/w des raies triplets d’intercombinaison (x, y) et interdite (z ) et de la raie singulet de résonance (w) émises par les ions héliumoïdes (He-like) de néon. En modélisant la fonction de distribution des électrons en tant que combinaison d’une composante isotrope Maxwellienne et d’une composante du faisceau monoénergétique, des calculs détaillés du rapport d’intensité G du néon héliumoïde Ne 8+ ont été développés pour des températures T e de la composante Maxwellienne et des énergies cinétiques e 0 de la composante du faisceau dans les intervalles de 10 6 − 10 7 K et 1.5 − 25 keV, respectivement. Un modèle collisionnel-radiatif a été appliqué pour déterminer les populations des sous-niveaux magnétiques supérieurs des quatre raies impliquées dans le rapport G à une densité d’électrons en dessous de 10 13 cm −3 . Les excitations à partir du niveau fondamental 1s 2 1 S 0 et des sous-niveaux magnétiques du niveau métastable 1s2s 3 S 1 vers les sous-niveaux magnétiques issus des configurations 1snl (n = 2 − 4) ainsi que l’ionisation de couche interne de l’ion lithiumoïde (Li-like) dans son niveau fondamental ont été pris en compte comme processus atomiques de peuplement des états de l’ion Ne 8+ . Toutes les données atomiques de base, incluant les probabilités de transition radiative, les forces de collision pour l’excitation et les sections efficaces d’ionisation, ont été calculées à l’aide de Flexible Atomic Code (FAC) qui est approprié dans le cas considéré d’ions fortement chargés. On constate que la contribution d’une fraction de 5% de la composante du faisceau peut réduire le rapport G par un facteur de 30 à T e = 10 6 K et par 2.4 à T e = 3 × 10 6 K. Nos calculs indiquent également que l’effet de directivité de la composante du faisceau sur G est négligeable pour e 0 au dessus de ∼ 10 keV et que pour une valeur de T e donnée, G est pratiquement insensible aux variations de e 0 au dessus de ∼ 7 keV |
